Проводна течност и магнетно поље

Математички је то спрега једначине електромагнетног поља и једначине кретања флуида. Према Фарадаи ГГ-овом закону о електромагнетној индукцији, проводна течност која се креће у магнетном пољу генерисаће индуковану електромоторну силу у кругу који се креће са течношћу. Ако је проводник идеалан проводник са бесконачном проводљивошћу, индукована струја ће бити бесконачна, што је очигледно немогуће. Ако је магнетни флукс у било којој петљи кретања константан, магнетне линије силе морају се кретати са течношћу, баш као што су магнетне линије силе и течност чврсто залепљене. Ова појава се назива ГГ; замрзавање ГГ; ефекат магнетног поља, односно магнетно поље и течност су потпуно замрзнути. Једначина коју у овом тренутку задовољава магнетно поље назива се ГГ "; једначина замрзавања ГГ". Када је проводљивост течности ограничена, поред континуираног губитка топлоте од Јоуле-а, магнетно поље ће и даље дифузисати из јаког у слабо подручје. Стога се, генерално, магнетно поље у проводљивој течности контролише ефектом смрзавања и наставиће да се дифузује. Једначина која је у овом тренутку задовољена назива се ГГ; једначина дифузијског замрзавања ГГ ;. Два ефекта смрзавања и дифузије повезана су са брзином (в) и скалом (Л) течности поред електричне проводљивости (λ). У механици електромагнетне течности, бездимензионална константа се дефинише као коефицијент магнетне вискозности. Када РМ ГГ гт; ГГ гт; 1, ефекат смрзавања у течности ће бити доминантан; када РМ ГГ лт; ГГ лт; 1, дифузни феномен ће бити доминантан.